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| X-Oszillator |
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| Kapitel 1 |
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| Ergebnis
des Kapitels ist das Integral |
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| In
der
erweiterten Form |
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| Mit |
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| Kapitel 2 |
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| Ergebnis des
Kapitels der Wert der Verschiebung c in Abhängigkeit von n einer
beliebigen ganzen Zahl |
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| In der erweiterten
Form |
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| Wobei die
folgenden Werte von "g" Eigenschaften besitzen, wie |
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n
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-
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+2
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Wendestelle
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+1
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Extremstelle
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0
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Grundfunktion
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-1
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Flächenintegral
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| Ein für das
nächste Kapitel nötige Integral ist nun berechenbar |
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| Kapitel 3 |
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| Ergebnis des
Kapitels ist das unzentrierte Potential, wobei die
Verschiebung c in Abhängigkeit
von n bekannt ist |
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| Somit
das Rumpfpotential berechenbar wird |
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| Sowie
ein energiebeladenes Potential |
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| Die
Eigenfrequenz(en) des energiebeladenen Potentials |
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| wenn |
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| mit der
Bedingung |
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| Kapitel 4 |
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| Ergebnisse
des
Kapitels sind die Eigenfrequenzenen |
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| Wenn das
betrachtete Pumpfpotential diesmal definiert ist als |
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| Die
ideale Anharmonizität |
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| Der Abstand der
Potentiale, die Lage der Potentialstufen auf der die Eigenfrequenzen
liegen, sind ermittelbar über |
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| Kapitel 5 |
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| Ergebnisse
des Kapitels sind, dass das X-Potential erklärt und damit der
X-Oszillator definiert ist, nachdem die Schwingungsfähigkeit betrachtet
wurde |
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| Es erfolgt ein
Vergleich zum U-Potential respektive U-Oszillator |
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| Die bestimmenden
Charakteristika der einzelnen Oszillatoren sind primär die
Rumpfpotentiale und sekundär die Anharmonizität |
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Rumpfpotential
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Anharmonizität
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Teilanharmonizitäten
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| Rumpfpotential |
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| Anharmonizität |
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| Teilanharmonizitäten |
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| Eine Grafik dazu |
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| Das
X-Potential und das U-Potential im Vergleich |
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| Kapitel 6 |
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| Ergebnisse des
Kapitels sind der Ersatz des Faktors c durch n in den Potentialen |
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Rumpfpotential
F(c)
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Rumpfpotential
F(n)
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| Eine Grafik dazu |
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| Das
X-Potential und das U-Potential für n |
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| Kapitel 7 |
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| Schrödinger-Gleichung
und verschiedene Potentiale |
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| Freies Teilchen |
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| Harmonisches
Potential |
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| U-Potential |
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| Kapitel 8 |
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| X-Potential |
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| Weitere Details auf
der Dokumentenseite |
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| Stand:
19. Februar 2021 |
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